|
(21), (22) Заявка: 2005115612/28, 23.05.2005
(24) Дата начала отсчета срока действия патента:
23.05.2005
(46) Опубликовано: 27.02.2007
(56) Список документов, цитированных в отчете о поиске:
Письма в ЖТФ. 2002, том. 28, вып.19, сс.71-72. Коллоидный журнал, 2001, №6, сс.735-741. J. Applied Physics. 1998, vol.83, №.11, pp.5658-5664. Кремлевский П.П. Расходомеры и счетчики количества. Справочник. Изд.4. – Л.: Машиностроение, 1989, сс.617-621. RU 36895 U1, 27.03.2004.
Адрес для переписки:
625003, г.Тюмень, ул. Семакова, 10, Тюменский государственный университет
|
(72) Автор(ы):
Иванова Наталья Александровна (RU), Безуглый Борис Антонович (RU)
(73) Патентообладатель(и):
ГОУ ВПО “Тюменский государственный университет” (RU)
|
(54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СКОРОСТИ ТЕРМОКАПИЛЛЯРНОГО ТЕЧЕНИЯ У БОКОВОЙ ПОВЕРХНОСТИ ШАЙБОВИДНОГО ПУЗЫРЬКА
(57) Реферат:
Изобретение может быть использовано для диагностики течения жидкостей в канале микрофлуидного насоса или оптического переключателя. Термокапиллярное течение возбуждают пучком света. Измеряют статическую кривизну и суммарную кривизну наблюдаемой визуально боковой поверхности шайбовидного пузырька, деформация которой вызвана термокапиллярным течением. По результатам измерения находят скорость этого течения. Изобретение обеспечивает упрощение диагностики течения в микромасштабе. 3 ил., 1 табл.
Изобретение относится к области бесконтактных методов диагностики течения жидкостей в микромасштабе и может быть использовано для определения скорости течения у поверхности пузырька, движущегося в канале микрофлуидного насоса или оптического переключателя [1-2].
Известен способ [3] измерения скорости течения жидкости, состоящий в следующем: жидкий поток засевают трассерными частицами меченными флюоресцирующим красителем, затем поперечное сечение потока облучают последовательными импульсами лазерного света сфокусированного цилиндрической линзой в лист и, одновременно с подачей импульсов, выполняют видеозахват изображений. Далее, на основе этих изображений, с помощью компьютерной программы фиксируют положение выбранной частицы на последовательности кадров и измеряют ее смещение за период между двумя импульсами, затем вычисляют скорость.
Однако в микрофлуидике этот метод имеет ряд недостатков. Выбор трассерных частиц критичен для каждого изучаемого случая. С одной стороны, частицы должны быть достаточно малыми, чтобы отслеживать линии тока и не блокировать течение, а с другой стороны – достаточно большими, чтобы демпфировать броуновское движение, которое вносит погрешность в измерения скорости. Кроме того, сложный алгоритм обработки данных требует специализированной компьютерной программы.
При диагностике течения индуцируемого малыми (до 10°С) локальными тепловыми возмущениями (например, конвекция в микромасштабе вызванная тепловым действием пучка света [1, 4]), применение этого способа налагает ограничения на выбор длины волны индуцирующего излучения, которое не должно нагревать трассерные частицы и интерферировать на них.
Целью данного изобретения является упрощение способа определения скорости термокапиллярного течения у поверхности шайбовидного пузырька.
Цель достигается путем измерения статической кривизны и суммарной кривизны наблюдаемой визуально боковой поверхности пузырька, деформация которой вызвана термокапиллярным течением индуцированным пучком света. При этом суммарная кривизна наблюдаемой визуально деформированной поверхности пузырька находится согласно принципу суперпозиции кривизн [5, 6].
Детальный механизм формирования суммарной кривизны (Фиг.1) и вывод выражения для скорости следующие. Боковая поверхность шайбовидного пузырька 1, зажатого между двумя прозрачными для излучения пластинами 2 имеет постоянную статическую кривизну S, Фиг.1(а). В момент, когда прилегающая к боковой поверхности пузырька 1, поглощающая жидкость 3 нагревается пучком света 4, Фиг.1(б), поверхностное натяжение на поверхности пузырька уменьшается, и возникает поле термокапиллярных сил 5, вызывающих унос жидкости из зоны облучения. Вследствие этого боковая поверхность пузырька приобретает динамическую кривизну d, которая складывается по принципу суперпозиции [5, 6] с кривизной S до облучения. В итоге, визуально наблюдаемая деформация 6 боковой поверхности пузырька 1 имеет суммарную кривизну [6]
Динамическая кривизна d создает избыточное капиллярное давление в пузырьке p=·d и возвратные потоки жидкости с динамическим напором pi=u2/2, генерирующие два согласованных вихря 7 в жидкости [4]. Здесь u – искомая скорость термокапиллярного течения у поверхности шайбовидного пузырька, которая из условия баланса этих давлений и принципа суперпозиции (1) имеет вид
плотность жидкости и ее коэффициент поверхностного натяжения являются табличными величинами.
Далее, скорость u термокапиллярного течения находят по результату измерения суммарной кривизны боковой поверхности пузырька и ее статической кривизны S Фиг.1(а).
На Фиг.2 показана схема измерения кривизны . Используя снимок деформированного пузырька, полученный фотографированием или видеосъемкой, и считая, что деформированная поверхность 6 представляет собой участок некой окружности 8, в любом графическом редакторе достраивают эту окружность и измеряют радиус ее кривизны R=-1. Зная статическую кривизну пузырька S=RS -1, по формуле (2) вычисляют скорость термокапиллярного течения u.
На Фиг.3 приведены кадры пузырьков: (а) – пучок света спроецирован в смачивающую пленку под пузырьком и не оказывает теплового действия на боковую поверхность; (б) – пучок света нагревает приповерхностную область пузырька, что вызывает термокапиллярное течение, которое деформирует боковую поверхность пузырька. Здесь измерение кривизн проводили в редакторе MSWord, куда вставляли эти кадры и с помощью инструмента WordArt достраивали окружность и измеряли ее кривизну.
Пример. В таблице даны средние значения скорости термокапиллярного течения в разных жидкостях, возбуждаемого пучком света у поверхности пузырьков, полученные предлагаемым способом.
|
Ацетон |
Этанол |
Бутанол |
10% этанольно-водная смесь |
u, мм/с |
250 |
160 |
180 |
142 |
В опытах использовали пузырьки с RS от 0.4 до 0.6 мм, зажатые в ячейке с зазором 50 мкм, заполняемой окрашенными жидкостями, которые облучали сфокусированным излучением ртутной лампы. Поглощаемая мощность жидкостей была одинаковой и равной 30 мВт.
Разница между значениями, полученными по предлагаемому способу и оцененными с помощью трассерных частиц, составляет менее 15%.
Таким образом, предлагаемый способ, отличаясь простотой, имеет ряд преимуществ: не требует засева трассерных частиц, дополнительных зондирующих пучков и оптики для них, а также не требует программного обеспечения для расчета скорости.
Способ можно использовать для определения скорости термокапиллярных течений, вызванных не только локальным действием пучка света на поверхность пузырька, но и за счет локального нагрева этой поверхности резистивными нагревателями. В этом случае необходимо лишь подсвечивать пузырек рассеянным светом.
ЛИТЕРАТУРА
Формула изобретения
Способ определения скорости термокапиллярного течения у боковой поверхности шайбовидного пузырька, причем термокапиллярное течение возбуждают пучком света, отличающийся тем, что измеряют статическую кривизну и суммарную кривизну наблюдаемой визуально боковой поверхности пузырька, деформация которой вызвана термокапиллярным течением, и по результатам измерения находят скорость этого течения.
РИСУНКИ
|
|